R Dazu fasst er τ als Funktion der Koordinaten x', y, z und t auf. H ϵ {\displaystyle \mu } Sie sind Quellen eines elektrischen Feldes, für das (im CGS-System) gilt: 2. sie stellen wegen ihrer Geschwindigkeit u elektrische Ströme im Raum (»Konvektionsströme«) dar. . … {\displaystyle \mu } {\displaystyle {\mathfrak {E'H'DB}}} 3. Die Energiedichte hat, nach (19), den Wert. K ∂ 2 -Achse in Richtung von z {\displaystyle {\mathfrak {H}}} B geteilten relativen Strahle gleich zu setzen. nicht gleich null sind? DOC. Ferner erhalten wir eine Aussage über die Transformation der Raumladungsdichte, Dieser "wichtige Satz" ist allerdings reichlich trivial. Punkt seiner Zusammenfassung auf der letzten Seite " 3. wir berechnen den Krümmungsradius R der Bahn, wenn eine senkrecht zur Geschwindigkeit des Elektron wirkende magnetische Kraft N (als einzige ablenkende Kraft) vorhanden ist. Offenbar gehen die (in k synchronisierten) Uhren – von K aus betrachtet – nicht synchron. Falls K In der Theorie von Minkowski entbehren die Vektoren durch deren Vermittelung ∂ {\displaystyle \mu } x Im Buch gefunden – Seite 19830.2.3 Die vierdimensionale Elektrodynamik bewegter Medien Die berühmteste ... EINSTEINS [ 2 ] " Zur Elektrodynamik bewegter Körper " aus dem Jahr 1905 ... Da es einen »absoluten Bewegungszustand« nicht gibt, muss der Satz heißen »... stets mit einer bestimmten, von der Geschwindigkeit des emittierenden Körpers relativ zum Beobachter (oder besser noch: von der Relativgeschwindigkeit des Beobachters - oder seines Bezugssystems - zum emittierenden Körper) unabhängigen Geschwindigkeit V fortpflanze.« Anders und einfacher ausgedrückt: Die Vakuum-Lichtgeschwindigkeit hat in allen Inertialsystemen den gleichen Größenwert (Prinzip der Konstanz der Lichtgeschwindigkeit). H' haben als in K, aber für diese anderen Werte müssen wegen der Gleichberechtigung der Systeme (oder: wegen des Relativitätsprinzips) die Maxwellschen Gleichungen unverändert gelten. Die Lorentz’schen Grundgleichungen in ihrer ursprünglichen Form hingegen, bei denen diese Symmetrie nicht vorhanden ist, weichen bereits in Gliedern erster Ordnung von denen der beiden anderen Theorieen ab; doch betrifft diese von E. Cohn[10] bemerkte Abweichung nur die para- und diamagnetischen Isolatoren, und entzieht sich durch ihre Geringfügigkeit der experimentellen Prüfung. , wenn man sie vom Standpunkte unseres Systemes aus betrachtet. ----- Daß die Elektrodynamik Maxwells -- wie dieselbe gengen- wärtig aufgefaßt zu werden pflegt -- in ihrer Anwendung auf bewegte Körper zu Asymmetrien führt, welche den Phänomenen nicht anzuhaften scheinen, ist bekannt. μ Am nächsten Morgen besuchte ich ihn wieder und sagte sofort zu ihm: "Dank dir habe ich mein Problem vollständig gelöst". Physikalische Bedeutung der erhaltenen Gleichungen, § 5. {\displaystyle {\mathfrak {E,H}}} B. an. E ∂ Wie groß sind dann seine Beschleunigungen ax und. Auch die Methode der vorliegenden Untersuchung ist eine phänomenologische. Einstein macht von diesem Ellipsoid zur Zeit τ = 0 eine Momentaufnahme. Das Ergebnis lässt sich dann wie folgt umformen: wobei m die Masse des Körpers bei der Geschwindigkeit v und Δm seine Massenzunahme m – μ bedeuten. ′ μ H m Theorie des Strahlungsdrucks, § 9. A. Einstein, “Zur elektrodynamik bewegter Körper,” Annalen der Physik 322 (10), 891–921 (1905). Zum 4. ′ Angesichts der Verlegenheit, welche die wachsende Zahl rivalisierender Theorieen bereitet, schien es mir erwünscht, ein auf Maxwell’scher Grundlage aufgebautes System der Elektrodynamik bewegter Körper zu besitzen, welches sich von den speziellen Ansätzen der einzelnen Theorieen zunächst frei hält. ϵ wie die Quadrate und Produkte der Koordinaten Offenbar wollte Einstein seine Theorie nicht nur von der Vorstellung des Äthers frei halten sondern auch von einer Vorstellung, die damals unter dem Eindruck des Michelsonversuchs durchaus bedenkenswert schien: das Licht hat stets die Geschwindigkeit V, gemessen gegen den letzten Berührungspunkt des Lichtes mit Materie, sei es die Lichtquelle, seien es die Spiegel des Versuchs. von der Geschwindigkeit unabhängig sein sollen, ist nunmehr hinfällig geworden. Siehe dazu § 6.) Daraus folgt, wobei rAB der Abstand AB ist. {\displaystyle P'} Das beobachtbare Phänomen hängt hier nur ab von der Relativbewegung … x Definition der Zeit (genauer: des Zeitpunkts) ein: Der jeweilige Zeitpunkt ist das, was der kleine Zeiger seiner Uhr anzeigt. ist die Laufzeit der Welle von A nach O. ′ Die X-Komponente der elektrischen Feldstärke X hat in k und K denselben Wert. El nombre del autor (apellidos, nombre), el año, el título del artículo, el título de la revista, el número del volumen y las páginas. {\displaystyle {\mathfrak {B}}} This edition of Einstein's On the Electrodynamics of Moving Bodies is based on the English translation of his original 1905 German-language paper (published as Zur Elektrodynamik bewegter Körper, in Annalen der Physik. A velocidade da luz no vácuo, simbolizada pela letra c, é, por definição, igual a 299 792 458 metros por segundo. , so gilt für die nach dieser Richtung genommenen Komponenten, Hingegen gilt für die senkrecht zur Bewegungsrichtung genommenen Komponenten, Es sind also die Komponenten von Dazu sind zwei Uhren erforderlich, deren Synchronizität nach dem oben angegebenen Kriterium überprüft wurde. A Einstein. Y 1904 illustrierte er dieselbe Methode auf folgende Weise: A sendet zum Zeitpunkt 0 ein Signal nach B, welche bei der Ankunft t anzeigt. ′ Dass sich wx = dx /dt und wy = dy /dt vektoriell addieren (also nach dem Gesetz vom Parallelogramm der Geschwindigkeiten) versteht sich von selbst und wird von Einstein hier auch benutzt. angenommen werden. X ∂ Natürlich verwirft Einstein diese absurde Definition sofort; er hätte sie uns auch gleich ersparen können. E. Cohn stellt indessen ebenfalls einen zweiten Teil der Kraft in Rechnung, der mit dem Vektor Es bleibt nur die Wahl zwischen den in den folgenden Paragraphen zu besprechenden Theorieen. 2 Und was hat es mit der longitudinalen Masse auf sich? Ich stelle die Ergebnisse noch einmal zusammen und kürze durch V2 » ... dass die Lichtgschwindigkeit in unserer Theorie physikalisch die Rolle der unendlich großen Geschwindigkeiten spielt.« Das bedeutet konkret Folgendes: 1. ˙ verknüpfen, in beiden Theorieen übereinstimmen, wenn man in der Lorentz’schen Theorie setzt, Es werden dann die longitudinalen und die transversalen Komponenten der elektrischen und magnetischen Polarisation, nach (31). Im Buch gefunden – Seite 148... mit dem Elektromagnetismus zur modernen Elektrodynamik das Äther-Problem ... 1890 – “Über die Grundgleichungen der Elektrodynamik für bewegte Körper". Einsteins Beschreibung mutet etwas umständlich an, zudem spricht er wieder von »ruhenden System«, wozu nun auch noch ein »bewegtes System« kommt. Nun denken wir uns zwei Beobachter in den Punkten A und B des Systems S', welche zu den drei Zeiten die Uhren des Systems S beobachten, die ihnen jeweils gegenüberstehen. Anschließend wird die noch nicht ganz vollständige Herleitung der Transformationsgleichungen vollendet: Zur vollständigen Begründung der Identität von K und K' fehlt noch der Hinweis darauf, dass für x = y = z = 0 auch x' = y' = z' = 0 ist. (Sie ist eine »absolute Größe«.) Zitat Albert Einstein: Zur Elektrodynamik bewegter Körper, Seite 895: 2. nur von der Dichte Daraus folgt, dass dem Prädikat »gleichzeitig« keine absolute Bedeutung zukommt: Die beiden Uhren, die im System S gleichzeitig eine bestimmte Zeigerstellung einnehmen, tun dies für einen Beobachter in S' nicht gleichzeitig. und widerspruchsfreien Elektrodynamik bewegter Körper zu ge-langen unter Zugrundelegung der Maxwellschen Theorie für ruhende Körper. t Zum selben Ergebnis gelangt man, wenn man vom vollständigen dynamischen Grundgesetz ausgeht und dann die richtige Masse einsetzt: so kommt man nach einigen Umrechnungen auf dasselbe Integral wie oben. W w {\displaystyle \psi } und {\displaystyle P'} H. Hertz[14] hat, vom Standpunkte seiner Theorie aus, die entsprechenden Zusatzspannungen allgemein berechnet; dagegen haben E. Cohn sowie H. Minkowski von der Einführung solcher Zusatzspannungen abgesehen. Für dessen Radius r gilt: Der Radius r wird null in dem am weitesten links bzw. {\displaystyle {\mathfrak {E}}'} Im Falle der Ruhe, wo, statt {\displaystyle {\mathfrak {R}}'} η Die Konstanten wξ und wη sind die Komponenten der Geschwindigkeit des betrachteten Punktes bezüglich k. so erhält man durch Auflösen der Gleichung nach x die eine der beiden Bewegungsgleichungen im System K: Dies ist die Gleichung einer gleichförmigen Bewegung mit der Geschwindigkeit. -Achse in die Richtung von 256–285], p. 280. proportional zu {\displaystyle {\mathfrak {g}}} Im CGS-System ist die Amplitude des elektrischen Feldes gleich der des magnetischen Feldes: E0 = H0. Die Y-Komponente der elektrischen Feldstärke in k (Y' ) hängt außer von Y auch von N ab, also von der Y-Komponente der magnetischen Feldstärke in K. Selbst wenn in K kein elektrisches Feld existiert, kann in k eines vorhanden sein, nämlich dann, wenn es in K ein Magnetfeld gibt. {\displaystyle {\mathfrak {R'}}} Im Buch gefunden – Seite 280Zur Elektrodynamik bewegter Körper . Ann . d . Phys . ( 4 ) 17 , 891–921 , 1905 . -- Ist die Trägheit eines Körpers von seinem Energieinhalt abhängig ? Zur Elektrodynamik bewegter Körper. B + eine anschauliche Bedeutung zu. z Hier führt Einstein im Handstreich eine sehr pragmatische »operationale« ′ Man denke z. Ein Drehmoment der relativen Spannungen tritt nicht auf, wie denn auch die beiden Seiten von (18a) gleich Null sind. ) und die transversale Masse senkrecht dazu ( B Die Ergebnislosigkeit aller der bisherigen Versuche, einen Einfluss der Erdbewegung auf die an der Erdoberfläche sich abspielenden elektromagnetischen Vorgänge zu entdecken, erklärt die Theorie von E. Cohn in befriedigender Weise. D 2 Einsteins erste Veröffentlichung zu dem Gebiet, das später „Spezielle Relativitätstheorie“ genannt wurde, ist nun über 100 Jahre alt. ′ Wie Einstein nachfolgend zeigt, laufen relativ zueinander bewegte Uhren unterschiedlich schnell. 4. und Aber im Gegensatz zu Poincaré, der immer noch von einer "wahren" Zeit im Äther und einer "scheinbaren" Zeit in bewegten Systemen sprach, schrieb Einstein 1907: Und 1922 sagte Einstein in seiner Kyoto-Rede (wobei der Freund offenbar Michele Besso war): Für die ungefähre deutsche Übersetzung, siehe:[1]“, Für ausführlichere Quellenangaben siehe Geschichte der speziellen Relativitätstheorie. senkrecht zur Richtung der Geschwindigkeit, Während bei Minkowski in isotropen Körpern verschiedene Werte von Diese muss in jedem Falle erfüllt sein, da sonst unser System einen inneren Widerspruch aufweisen würde. {\displaystyle \psi } Haben wir doch gesehen, dass in (61) gerade der Vektor l Wegen seiner grundlegenden Bedeutung für die größte Revolution in der Physik seit Kopernikus wurde der Versuch in der Folgezeit mehrfach mit steigender Präzision wiederholt, in Deutschland 1930 von G. JOOS bei den Zeiss-Werken in Jena »mit sehr vollkommenen Hilfsmitteln« (Joos). ′ Albert Einsteins erste Veröffentlichung zur Speziellen Relativitätstheorie, (Annalen der Physik und Chemie, Jg. H No necesitamos escribir “Volumen” o “Número” o “Páginas”: a Turabian le Zur Elektrodynamik bewegter Kiirper. E Wie sind nun die Betrachtungen zu modificieren, wenn Zur Elektrodynamik bewegter Körper; von A. Einstein. + 2) A. Eichenwald,Über die magnetischen Wirkungen bewegter Körper im elektrostatischen Felde [Annalen der Physik, Bd. Er kann zwar zum Einen durch die Parameter ω, a, b, c und die Orts- und Zeitkoordinaten x, y, z, t in K, zum Anderen durch die entsprechenden Größen in k ausgedrückt werden, aber das rechtfertigt noch nicht zwei verschiedene Bezeichnungen für dieselbe Größe. , für einen bestimmten materiellen Punkt, als unabhängig von der Geschwindigkeit und von der Zeit betrachten, indem wir uns vorbehalten, diese Einschränkungen später wieder aufzuheben. Dabei erkannte er unter Berücksichtigung des Relativitätsprinzips ihre Gruppeneigenschaft und nannte dies die "Lorentz-Gruppe". ˙ Im Buch gefunden – Seite 202E. Cohn , Über die Gleichungen des elektromagnetischen Feldes für bewegte Körper , Ann . d . Phys . 7 , 29 , 1902. Zur Elektrodynamik bewegter Körper . Z Einem solchen Feld würde auch Im System K ein homogenes, konstantes Feld (wenn auch mit unterschiedlichen Feldstärken) entsprechen. y Im Buch gefunden – Seite 54Einsteins spezielle Relativitätstheorie Es gelingt dann Einstein in seiner Abhandlung Zur Elektrodynamik bewegter Körper von 1905142 , die Vorstellung eines ... Einstein begründet diese Behauptung an dieser Stelle nicht, und er könnte es auch noch nicht tun. Mit Hilfe dieser im System k ruhenden Achse will Einstein zunächst den Ablauf der Zeit τ in der nächsten Umgebung von O' berechnen. ′ Bevor wir jedoch zur Discussion spezieller Theorieen übergehen, wollen wir die allgemeinen Entwickelungen etwas weiter führen; dabei soll über die Form jener Beziehungen nur die recht allgemeine Voraussetzung gemacht werden: Die Vektoren , Bezeichnungen wie »Lichtenergie pro Volumeneinheit« gelten heute als unkorrekt und wurden durch »Energiedichte« ersetzt. Transformation der Maxwell-Hertzschen Gleichungen für den leeren Raum ... § 8. Den ersten Bestandteil der elektrischen und magnetischen Erregung, der durch ζ folgende Werte: In allen drei Theorieen wird im Falle der Ruhe, wie aus (27), (32), (40a) hervorgeht, Setzt man für ′ (Ausschnitt aus „Zur Elektrodynamik bewegter Körper“, Albert Einsteins Originalarbeit zur Speziellen Relativitätstheorie von 1905 ). {\displaystyle {\dot {\mu }}} Es ist interessant, dass Einstein selbst das Michelson-Morley-Experiment niemals als Beleg für die Konstanz der Lichtgeschwindigkeit, sondern immer nur als Beleg für das Relativitätsprinzip angab. 37b) nicht mehr linear in den Geschwindigkeitskomponenten. {\displaystyle \epsilon } , aber nicht demjenigen von ergiebt: Diese Relation wird uns dazu dienen, die Komponenten der Impulsdichte zu ermitteln, nachdem die rechte Seite auf Grund der für die betreffende Theorie charakteristischen Beziehungen zwischen den elektromagnetischen Vektoren als lineare Funktion der Beschleunigungskomponenten ausgedrückt ist. H Die Differenz ist die auf den Spiegel übertragene flächen- und zeitbezogene Energie: wobei P die Leistung und P / a die flächenbezogene Leistung dieses Vorgangs ist. wo Zur Elektrodynamik bewegter Körper. E ( Transformation der Maxwellschen Gleichungen mit Berücksichtigung der Konvektionsströme, § 10. Man denke z. D 54ab) absieht –, dass der Vektor verschiedene Werte annimmt. W 917 Da - wie aus dem Additionstheorem der Geschwindigkeiten (5 5) folgt - der Vektor (uE,u q , uc) nichts anderes ist als die Geschwindigkeit der elektrischen Massen im … Wie man sieht, ist die Beschleunigung kleiner als im ersten Fall, aber nicht darum, weil die Masse des Körpers größer wäre, sondern weil ein Teil der Kraft zur Vergrößerung der Masse gebraucht wird. r P ; der entstehende Ausdruck vereinfacht sich, wenn man den in (22) definierten Vektor, einführt, und die Bezeichnungen gebraucht, Es mag ferner für die Dichte der wahren Elektrizität gesetzt werden, und die Dichte des wahren Magnetismus gleich Null angenommen werden, auch werde statt des elektrostatischen Maasses der Stromstärke das elektromagnetische eingeführt durch, Dann lautet der Ausdruck für die ponderomotorische Kraft, welche auf die Volumeinheit der bewegten Materie wirkt. Im Buch gefunden – Seite 21179 Vgl. Albert Einstein, »Zur Elektrodynamik bewegter Körper«, Annalen der Physik und Chemie 17 (1905), S. 891–921, insbes. S. 895–897. {\displaystyle {\mathfrak {D}}} und Zur Zeit τ = τ0 = 0 starte in O' ein Lichtimpuls in Richtung der Y-Achse (in k die Η-Achse), der in P nach O' reflektiert wird. Z Bleiben die Koordinatensysteme starr? Anders gesagt: Der Stab hat für einen relativ zu ihm bewegten Beobachter eine andere Länge als für einen relativ zu ihm ruhenden (»Relativität von Längen«). Im Buch gefunden – Seite 206CC 8.4 Elektrodynamik bewegter Körper Selbst als die Romanze stabiler und ernsthafter wird, kommt etwas anderes in den Vordergrund. {\displaystyle {\mathfrak {E',H'}}} bezeichnen wir als « Dichte der elektromagnetischen Bewegungsgrösse » oder kurz als « Impulsdichte ». - Nun erweist sich experimentell allerdings, dass die elektrische Ladung eines Körpers tatsächlich vom Bezugssystem unabhängig ist. Dieses Buch umfasst derzeit etwa 62 DIN-A4-Seiten einschließlich Bilder (Stand: 22:03, 12. Im System K ruhe eine Kugel vom Radius r. Sie umschließe eine elektrische Ladung mit der konstanten Raumladungsdichte ρ. Ihre Ladung ist dann, Für einen Beobachter in k mit der Relativgeschwindigkeit v ist diese Kugel ein Rotationsellipsoid, dessen in Bewegungsrichtung liegend Halbachse die Länge, hat. Die »Koordinatensysteme, für welche die mechanischen Gleichungen gelten«, nennen wir heute Inertialsysteme, womit unbeschleunigte Bezugssysteme gemeint sind.

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